• Новости
  • Темы
    • Экономика
    • Здоровье
    • Авто
    • Наука и техника
    • Недвижимость
    • Туризм
    • Спорт
    • Кино
    • Музыка
    • Стиль
  • Спецпроекты
  • Телевидение
  • Знания
    • Энциклопедия
    • Библия
    • Коран
    • История
    • Книги
    • Наука
    • Детям
    • КМ школа
    • Школьный клуб
    • Рефераты
    • Праздники
    • Гороскопы
    • Рецепты
  • Сервисы
    • Погода
    • Курсы валют
    • ТВ-программа
    • Перевод единиц
    • Таблица Менделеева
    • Разница во времени
Ограничение по возрасту 12
KM.RU
Рефераты
Главная → Рефераты → Математика, физика, астрономия
  • Новости
  • В России
  • В мире
  • Экономика
  • Наука и техника
  • Недвижимость
  • Авто
  • Туризм
  • Здоровье
  • Спорт
  • Музыка
  • Кино
  • Стиль
  • Телевидение
  • Спецпроекты
  • Книги
  • Telegram-канал

Поиск по рефератам и авторским статьям

Дискретная модель пространства-времени ограниченная предельной скоростью распространения сигналов с и неравенством В. Гейзенберга с постоянной h

 

Cалагаева Анжелика Валериевна, кандидат технических наук

Хлебопрос Р.Г., Сибирский федеральный университет, кафедра экономики и природопользования, профессор, доктор физико-математических наук

Введение

К настоящему времени появилось множество работ [1–11], в которых предприняты попытки построения дискретной модели пространства-времени. Очевидно, что в этом случае должны выполнятся неравенства, обусловленные предельной скоростью распространения сигналов с и принципом неопределенности с постоянной h. В данной случае рассматривается проблема дискретного пространства-времени с учетом указанных ограничений.

Результаты

Deltax<=cDeltat,                                                (1)

Deltat>=Deltax/c.                                                (2)

Примем c=1, и запишем неравенство Гейзенберга для релятивистского случая [13]:

DeltapDeltax>= ħ.                                               (3)

Положим, что Deltap~~dp, и

dp=mdv/root(3/2)(1-beta^(2)),                                                  (4)

гдеbeta=v/c, dv=Deltav=Deltax/Deltat. Тогда,

mDeltax^(2)/(1-beta^(2))^(2)Deltat>=ħ.                              (5)

Выразивиз(5) Deltat, имеем

Deltat<=mDeltax^(2)/(1-beta^(2))^(2)ħ.                              (6)

Обозначим величинуħ/mкак tau. Тогда выражение (6) запишется следующим образом:

Deltat<=Deltax^(2)/ tau(1-beta^(2))^(2).                              (7)

На Рис. 1 изображена зависимость Deltat(Deltax). В области, расположенной левее точки (в данном случае практически вся заштрихованная область, приведенная на Рис. 1 подлежит дискретизации, точка пересечения принадлежит только большим значениям Deltat) пересечения прямой beta=const с параболой Deltat(Deltax) возможна дискретизация пространства-времени вследствие проявления квантовых эффектов. Дискретизация пространства-времени допустима при условии, если tau(1-beta^(2))^(2)>>1.Область (см. Рис. 1), расположенная правее точки пересечения прямой beta=const с параболой Deltat(Deltax) соответствует обычной релятивистской, или в случае малых скоростей, ньютоновской механике. Данную область можно рассматривать как континуум.Рис. 1. Область дискретного (заштрихованная область) и сплошного времени.

 

 Рис. 1. Дискретные (заштрихованные) и сплошные временные области

Теперь рассмотрим зависимость Deltax от Deltat. Из (5) выразим Deltax:

Deltax>=sqrt(ħDeltat/m)(1-beta^(2))                                            (8)

или

Deltax>=sqrt(tauDeltat)(1-beta^(2)).                                             (9)

 

Рис. 2. Область дискретного (заштрихованная область) и сплошного пространства.

На Рис. 2 представлена зависимость Deltax от Deltat. В данном случае дискретность пространства-времени проявляется, если sqrt(tau)(1-beta^(2))>>1. Область правее точки пересечения прямой beta=const с кривой Deltax(Deltat) соответствует обычной релятивистской (в случае малых скоростей ньютоновской) механике.Указанные условия выполняются при сравнительно малых скоростях, beta<1,и малых массах, m<=mкр.

Выводы

Таким образом, исходя из полученных неравенств, имеем дискретные и сплошные временные и пространственные интервалы. Видно, что с увеличением массы и скорости область сплошных временных и пространственных интервалов увеличивается. Для макроскопических объектов практически весь временной интервал является сплошным, и дискретность времени никак не проявляется. Кроме того, неравенство Гейзенберга остается в силе в процессе инфляционного расширения вселенной, когда могут нарушаться ограничения СТО, что необходимо учитывать при построении космологических моделей.

Список литературы

1. R. Fürth, Nw (17), 668–669, (1929).

2. R. Fürth, Zph (57), 429–446, (1929).

3. I. Watanabe, PTPh (24), 465–483, (1960).

4. Alain Aspect, Bell's Theorem: The naive view of an experimentalist, Springer (2002).

5. D. Bom, Quantum Theory, New York: Prentice Hall, (1951).

6. Hugh Everett, Reviews of Modern Physics (vol 29), 454—462, (1957).

7. В.Л. Янчилин, Квантовая нелокальность, Москва, (2009).

8. А.Н. Вяльцев, Дискретное пространство-время, Москва, (2007).

9. P. Forrest, Synthese 103 (3), 327 (1995).

10. B. Gaveau, T. Jacobson, M. Kac and L. S. Schulman, Phys. Rev. Lett. 53, 419 (1984).

11. С.Г. Рубин, К.А.Бронников, Лекции по гравитации и космологии, Москва, (2008).

12. Л.Д Ландау, Е.М. Лившиц, Курс теоретической физики, т. 2., Теория поля, Москва (1988).

13. Л.Д Ландау, Е.М. Лившиц, Курс теоретической физики, т. 4., Квантовая электродинамика, Москва (2001).

Для подготовки данной работы были использованы материалы с сайта http://www.all-fizika.com/

Дата добавления: 21.05.2014

База рефератов на портале KM.RU существует с 1999 года. Она пополнялась не только готовыми рефератами, докладами, курсовыми, но и авторскими публикациями, чтобы учащиеся могли использовать их и цитировать при самостоятельном написании работ.


Это популяризирует авторские исследования и научные изыскания, что и является целью работы истинного ученого или публициста. Таким образом, наша база - электронная библиотека, созданная в помощь студентам и школьникам.


Уважаемые авторы! Если Вы все же возражаете против размещения Вашей публикации или хотите внести коррективы, напишите нам на почту info@corp.km.ru, мы незамедлительно выполним Вашу просьбу или требование.


официальный сайт © ООО «КМ онлайн», 1999-2025 О проекте ·Все проекты ·Выходные данные ·Контакты ·Реклама
]]>
]]>
Сетевое издание KM.RU. Свидетельство о регистрации Эл № ФС 77 – 41842.
Мнения авторов опубликованных материалов могут не совпадать с позицией редакции.

Мультипортал KM.RU: актуальные новости, авторские материалы, блоги и комментарии, фото- и видеорепортажи, почта, энциклопедии, погода, доллар, евро, рефераты, телепрограмма, развлечения.

Карта сайта


Подписывайтесь на наш Telegram-канал и будьте в курсе последних событий.


Организации, запрещенные на территории Российской Федерации
Telegram Logo

Используя наш cайт, Вы даете согласие на обработку файлов cookie. Если Вы не хотите, чтобы Ваши данные обрабатывались, необходимо установить специальные настройки в браузере или покинуть сайт.